जाली गेज सिद्धांत

भौतिकी में, जाली गेज सिद्धांत एक अंतरिक्ष समय पर गेज सिद्धांत का अध्ययन है जिसे एक जाली (समूह) में विवेकित किया गया है।

कण भौतिकी में गेज सिद्धांत महत्वपूर्ण हैं, और इसमें प्राथमिक कणों के प्रचलित सिद्धांत शामिल हैं: क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स, क्वांटम क्रोमोडायनामिक्स (क्यूसीडी) और कण भौतिकी का मानक मॉडल। निरंतर स्पेसटाइम में गैर-विपरीत गेज सिद्धांत गणना में औपचारिक रूप से एक अनंत-आयामी पथ अभिन्न सूत्रीकरण का मूल्यांकन शामिल होता है, जो कम्प्यूटेशनल रूप से कठिन है। असतत स्पेसटाइम पर काम करने से, कार्यात्मक एकीकरण परिमित-आयामी हो जाता है, और मोंटे कार्लो विधि जैसी स्टोकेस्टिक अनुकरण तकनीकों द्वारा इसका मूल्यांकन किया जा सकता है। जब जाली का आकार असीम रूप से बड़ा लिया जाता है और इसकी साइटें एक-दूसरे के बेहद करीब होती हैं, तो सातत्य गेज सिद्धांत पुनः प्राप्त हो जाता है।^[1]

बुनियादी बातें

जाली गेज सिद्धांत में, स्पेसटाइम को यूक्लिडियन अंतरिक्ष में घुमाया जाता है और दूरी से अलग की गई साइटों के साथ एक जाली में विभाजित किया जाता है $a$ और लिंक द्वारा जुड़ा हुआ है। सबसे आम तौर पर माने जाने वाले मामलों में, जैसे कि जाली क्यूसीडी, फरमिओन्स फ़ील्ड को जाली स्थलों पर परिभाषित किया जाता है (जिससे फ़र्मियन दोगुना हो जाता है), जबकि गेज बोसॉन को लिंक पर परिभाषित किया जाता है। अर्थात्, प्रत्येक लिंक को सघन समूह झूठ समूह जी (ली बीजगणित नहीं) का एक तत्व यू सौंपा गया है। इसलिएजाली QCD को लाई समूह विशेष एकात्मक समूह|एसयू(3) के साथ अनुकरण करने के लिए, प्रत्येक लिंक पर एक 3×3 एकात्मक मैट्रिक्स परिभाषित किया गया है। लिंक को एक ओरिएंटेशन सौंपा गया है, जिसमें उलटा तत्व विपरीत ओरिएंटेशन के साथ उसी लिंक के अनुरूप है। और प्रत्येक नोड को एक मान दिया गया है $\mathbb {C} ^{3}$ (एक रंग 3-वेक्टर, वह स्थान जिस पर एसयू(3) का मौलिक प्रतिनिधित्व कार्य करता है), बिस्पिनोर (डिराक 4-स्पिनर) के रूप में, एक एन_fवेक्टर, और एक ग्रासमैन संख्या।

इस प्रकार, एक पथ के साथ लिंक के एसयू(3) तत्वों की संरचना (अर्थात उनके आव्यूहों का क्रमबद्ध गुणन) एक पथ-क्रमित घातीय (ज्यामितीय अभिन्न) का अनुमान लगाती है, जिससे बंद पथों के लिए विल्सन लूप मान की गणना की जा सकती है।

यांग-मिल्स कार्रवाई

यांग-मिल्स सिद्धांत|यांग-मिल्स क्रिया विल्सन लूप्स (केनेथ जी. विल्सन के नाम पर) का उपयोग करके जाली पर लिखी गई है, ताकि सीमा $a\to 0$ मूल सातत्य क्रिया को औपचारिक रूप से पुन: प्रस्तुत करता है।^[1] जी के एक विश्वसनीय प्रतिनिधित्व अघुलनशील प्रतिनिधित्व ρ को देखते हुए, जाली यांग-मिल्स कार्रवाई, जिसे विल्सन कार्रवाई के रूप में जाना जाता है, एन लिंक ई पर ट्रेस (मैट्रिक्स) के (वास्तविक घटक) के सभी जाली साइटों का योग है₁, ..., यह है_n विल्सन पाश में,

S=\sum _{F}-\Re \{\chi ^{(\rho )}(U(e_{1})\cdots U(e_{n}))\}.

यहाँ, χ वर्ण (गणित) है। यदि ρ एक वास्तविक प्रतिनिधित्व (या छद्म वास्तविक प्रतिनिधित्व) प्रतिनिधित्व है, तो वास्तविक घटक लेना अनावश्यक है, क्योंकि भले ही विल्सन लूप का अभिविन्यास फ़्लिप हो, कार्रवाई में इसका योगदान अपरिवर्तित रहता है।

कई संभावित विल्सन क्रियाएं हैं, यह इस पर निर्भर करता है कि कार्रवाई में विल्सन लूप का उपयोग किया जाता है। सबसे सरल विल्सन क्रिया केवल 1×1 विल्सन लूप का उपयोग करती है, और छोटी जाली रिक्ति के आनुपातिक जाली कलाकृतियों द्वारा सातत्य क्रिया से भिन्न होती है $a$ . बेहतर क्रियाओं के निर्माण के लिए अधिक जटिल विल्सन लूप का उपयोग करके, जाली कलाकृतियों को आनुपातिक रूप से कम किया जा सकता है $a^{2}$ , गणना को अधिक सटीक बनाना।

माप और गणना

लैटिस क्यूसीडी गणना का यह परिणाम एक मेसन को दर्शाता है, जो एक क्वार्क और एक एंटीक्वार्क से बना है। (एम. कार्डोसो एट अल के बाद।^[2])

कण द्रव्यमान जैसी मात्राओं की गणना मोंटे कार्लो विधि जैसी तकनीकों का उपयोग करके स्टोकेस्टिक रूप से की जाती है। गेज फ़ील्ड कॉन्फ़िगरेशन संभाव्यता के आनुपातिक के साथ उत्पन्न होते हैं $e^{-\beta S}$ , कहाँ $S$ जाली कार्रवाई है और $\beta$ जाली रिक्ति से संबंधित है $a$ . प्रत्येक कॉन्फ़िगरेशन के लिए ब्याज की मात्रा की गणना की जाती है, और औसत किया जाता है। गणनाएं अक्सर विभिन्न जाली रिक्तियों पर दोहराई जाती हैं $a$ ताकि परिणाम सातत्य का एक्सट्रपलेशन हो सके, $a\to 0$ .

ऐसी गणनाएँ अक्सर कम्प्यूटेशनल रूप से अत्यधिक गहन होती हैं, और सबसे बड़े उपलब्ध सुपर कंप्यूटर के उपयोग की आवश्यकता हो सकती है। कम्प्यूटेशनल बोझ को कम करने के लिए, तथाकथित बुझती सन्निकटन का उपयोग किया जा सकता है, जिसमें फर्मिओनिक क्षेत्रों को गैर-गतिशील जमे हुए चर के रूप में माना जाता है। हालाँकि प्रारंभिक जाली QCD गणनाओं में यह सामान्य था, गतिशील फ़र्मियन अब मानक हैं।^[3] ये सिमुलेशन आम तौर पर आणविक गतिशीलता या माइक्रोकैनोनिकल पहनावा एल्गोरिदम पर आधारित एल्गोरिदम का उपयोग करते हैं।^[4]^[5] जाली QCD संगणना के परिणाम दिखाते हैं जैसे कि मेसॉन में न केवल कण (क्वार्क और एंटीक्वार्क), बल्कि ग्लूऑन फ़ील्ड के फ्लक्स ट्यूब भी महत्वपूर्ण हैं।^{[citation needed]}

क्वांटम तुच्छता

वास्तविक-अंतरिक्ष पुनर्सामान्यीकरण समूह द्वारा क्वांटम तुच्छता के अध्ययन के लिए जाली गेज सिद्धांत भी महत्वपूर्ण है।^[6] आरजी प्रवाह में सबसे महत्वपूर्ण जानकारी वह है जिसे निश्चित बिंदु कहा जाता है।

बड़े पैमाने पर सिस्टम की संभावित स्थूल अवस्थाएँ, निश्चित बिंदुओं के इस सेट द्वारा दी जाती हैं। यदि ये निश्चित बिंदु एक मुक्त क्षेत्र सिद्धांत के अनुरूप हैं, तो सिद्धांत को तुच्छ या गैर-अंतःक्रियात्मक कहा जाता है। लैटिस हिग्स सिद्धांतों के अध्ययन में कई निश्चित बिंदु सामने आते हैं, लेकिन इनसे जुड़े क्वांटम क्षेत्र सिद्धांतों की प्रकृति एक खुला प्रश्न बनी हुई है।^[7] तुच्छता को अभी भी कठोरता से सिद्ध किया जाना बाकी है, लेकिन जाली गणना ने इसके लिए मजबूत सबूत प्रदान किए हैं। यह तथ्य महत्वपूर्ण है क्योंकि क्वांटम तुच्छता का उपयोग हिग्स बॉसन के द्रव्यमान जैसे मापदंडों को सीमित करने या भविष्यवाणी करने के लिए भी किया जा सकता है।

अन्य अनुप्रयोग

मूल रूप से, हल करने योग्य द्वि-आयामी जाली गेज सिद्धांत पहले से ही 1971 में सिद्धांतकार फ्रांज वेगनर द्वारा दिलचस्प सांख्यिकीय गुणों वाले मॉडल के रूप में पेश किए गए थे, जिन्होंने चरण संक्रमण के क्षेत्र में काम किया था।^[8] जब केवल 1×1 विल्सन लूप क्रिया में दिखाई देते हैं, तो जाली गेज सिद्धांत को स्पिन फोम मॉडल के बिल्कुल दोहरे रूप में दिखाया जा सकता है।^[9]

यह भी देखें

हैमिल्टनियन जाली गेज सिद्धांत
जालक क्षेत्र सिद्धांत
जाली QCD
क्वांटम तुच्छता
विल्सन एक्शन

संदर्भ

↑ ^1.0 ^1.1 Wilson, K. (1974). "क्वार्कों का परिरोध". Physical Review D. 10 (8): 2445. Bibcode:1974PhRvD..10.2445W. doi:10.1103/PhysRevD.10.2445.
↑ Cardoso, M.; Cardoso, N.; Bicudo, P. (2010-02-03). "स्थैतिक हाइब्रिड क्वार्क-ग्लूऑन-एंटीक्वार्क प्रणाली के लिए रंग क्षेत्रों की जाली क्यूसीडी गणना, और कासिमिर स्केलिंग का सूक्ष्म अध्ययन". Physical Review D. 81 (3): 034504. arXiv:0912.3181. Bibcode:2010PhRvD..81c4504C. doi:10.1103/physrevd.81.034504. ISSN 1550-7998. S2CID 119216789.
↑ A. Bazavov; et al. (2010). "Nonperturbative QCD simulations with 2+1 flavors of improved staggered quarks". Reviews of Modern Physics. 82 (2): 1349–1417. arXiv:0903.3598. Bibcode:2010RvMP...82.1349B. doi:10.1103/RevModPhys.82.1349. S2CID 119259340.
↑ David J. E. Callaway and Aneesur Rahman (1982). "लैटिस गेज सिद्धांत का माइक्रोकैनोनिकल एन्सेम्बल फॉर्मूलेशन". Physical Review Letters. 49 (9): 613–616. Bibcode:1982PhRvL..49..613C. doi:10.1103/PhysRevLett.49.613.
↑ David J. E. Callaway and Aneesur Rahman (1983). "माइक्रोकैनोनिकल पहनावा में जाली गेज सिद्धांत" (PDF). Physical Review. D28 (6): 1506–1514. Bibcode:1983PhRvD..28.1506C. doi:10.1103/PhysRevD.28.1506.
↑ Wilson, Kenneth G. (1975-10-01). "The renormalization group: Critical phenomena and the Kondo problem". Reviews of Modern Physics. American Physical Society (APS). 47 (4): 773–840. Bibcode:1975RvMP...47..773W. doi:10.1103/revmodphys.47.773. ISSN 0034-6861.
↑ D. J. E. Callaway (1988). "Triviality Pursuit: Can Elementary Scalar Particles Exist?". Physics Reports. 167 (5): 241–320. Bibcode:1988PhR...167..241C. doi:10.1016/0370-1573(88)90008-7.
↑ F. Wegner, "Duality in Generalized Ising Models and Phase Transitions without Local Order Parameter", J. Math. Phys. 12 (1971) 2259-2272. Reprinted in Claudio Rebbi (ed.), Lattice Gauge Theories and Monte-Carlo-Simulations, World Scientific, Singapore (1983), p. 60-73. Abstract
↑ R. Oeckl; H. Pfeiffer (2001). "स्पिन फोम मॉडल के रूप में शुद्ध गैर-एबेलियन जाली गेज सिद्धांत का दोहराव". Nuclear Physics B. 598 (1–2): 400–426. arXiv:hep-th/0008095. Bibcode:2001NuPhB.598..400O. doi:10.1016/S0550-3213(00)00770-7. S2CID 3606117.

अग्रिम पठन

Creutz, M., Quarks, gluons and lattices, Cambridge University Press, Cambridge, (1985). ISBN 978-0521315357
Montvay, I., Münster, G., Quantum Fields on a Lattice, Cambridge University Press, Cambridge, (1997). ISBN 978-0521599177
Makeenko, Y., Methods of contemporary gauge theory, Cambridge University Press, Cambridge, (2002). ISBN 0-521-80911-8.
Smit, J., Introduction to Quantum Fields on a Lattice, Cambridge University Press, Cambridge, (2002). ISBN 978-0521890519
Rothe, H., Lattice Gauge Theories, An Introduction, World Scientific, Singapore, (2005). ISBN 978-9814365857
DeGrand, T., DeTar, C., Lattice Methods for Quantum Chromodynamics, World Scientific, Singapore, (2006). ISBN 978-9812567277
Gattringer, C., Lang, C. B., Quantum Chromodynamics on the Lattice, Springer, (2010). ISBN 978-3642018497
Knechtli, F., Günther, M., Peardon, M., Lattice Quantum Chromodynamics: Practical Essentials, Springer, (2016). ISBN 978-9402409970
Weisz Peter, Majumdar Pushan (2012). "Lattice gauge theories". Scholarpedia. 7 (4): 8615. Bibcode:2012SchpJ...7.8615W. doi:10.4249/scholarpedia.8615.

बाहरी संबंध

[wilson-1] 1.0 ^1.1 Wilson, K. (1974). "क्वार्कों का परिरोध". Physical Review D. 10 (8): 2445. Bibcode:1974PhRvD..10.2445W. doi:10.1103/PhysRevD.10.2445.

[2] Cardoso, M.; Cardoso, N.; Bicudo, P. (2010-02-03). "स्थैतिक हाइब्रिड क्वार्क-ग्लूऑन-एंटीक्वार्क प्रणाली के लिए रंग क्षेत्रों की जाली क्यूसीडी गणना, और कासिमिर स्केलिंग का सूक्ष्म अध्ययन". Physical Review D. 81 (3): 034504. arXiv:0912.3181. Bibcode:2010PhRvD..81c4504C. doi:10.1103/physrevd.81.034504. ISSN 1550-7998. S2CID 119216789.

[3] A. Bazavov; et al. (2010). "Nonperturbative QCD simulations with 2+1 flavors of improved staggered quarks". Reviews of Modern Physics. 82 (2): 1349–1417. arXiv:0903.3598. Bibcode:2010RvMP...82.1349B. doi:10.1103/RevModPhys.82.1349. S2CID 119259340.

[4] David J. E. Callaway and Aneesur Rahman (1982). "लैटिस गेज सिद्धांत का माइक्रोकैनोनिकल एन्सेम्बल फॉर्मूलेशन". Physical Review Letters. 49 (9): 613–616. Bibcode:1982PhRvL..49..613C. doi:10.1103/PhysRevLett.49.613.

[5] David J. E. Callaway and Aneesur Rahman (1983). "माइक्रोकैनोनिकल पहनावा में जाली गेज सिद्धांत" (PDF). Physical Review. D28 (6): 1506–1514. Bibcode:1983PhRvD..28.1506C. doi:10.1103/PhysRevD.28.1506.

[6] Wilson, Kenneth G. (1975-10-01). "The renormalization group: Critical phenomena and the Kondo problem". Reviews of Modern Physics. American Physical Society (APS). 47 (4): 773–840. Bibcode:1975RvMP...47..773W. doi:10.1103/revmodphys.47.773. ISSN 0034-6861.

[7] D. J. E. Callaway (1988). "Triviality Pursuit: Can Elementary Scalar Particles Exist?". Physics Reports. 167 (5): 241–320. Bibcode:1988PhR...167..241C. doi:10.1016/0370-1573(88)90008-7.

[8] F. Wegner, "Duality in Generalized Ising Models and Phase Transitions without Local Order Parameter", J. Math. Phys. 12 (1971) 2259-2272. Reprinted in Claudio Rebbi (ed.), Lattice Gauge Theories and Monte-Carlo-Simulations, World Scientific, Singapore (1983), p. 60-73. Abstract

[9] R. Oeckl; H. Pfeiffer (2001). "स्पिन फोम मॉडल के रूप में शुद्ध गैर-एबेलियन जाली गेज सिद्धांत का दोहराव". Nuclear Physics B. 598 (1–2): 400–426. arXiv:hep-th/0008095. Bibcode:2001NuPhB.598..400O. doi:10.1016/S0550-3213(00)00770-7. S2CID 3606117.

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